Главная » 2014»Август»27 » Скачать Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории. Груша, Ольга Владиленовна бесплатно
04:22
Скачать Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории. Груша, Ольга Владиленовна бесплатно
Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории
Диссертация
Автор: Груша, Ольга Владиленовна
Название: Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории
Справка: Груша, Ольга Владиленовна. Анализ времен жизни тяжелых делящихся ядер в рамках статистической теории : диссертация кандидата физико-математических наук : 01.04.16 Москва, 1984 139 c. : 61 85-1/711
Объем: 139 стр.
Информация: Москва, 1984
Содержание:
ВВЕДЕНИЕ
Глава I ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ОПИСАНИЯ ВРЕМЕН ПРОТЕКАНИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ
Глава II ТЕОРЕТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ BPMffiH ЙИЗНИ СОСТАВНЫХ ЯДЕР, ОБРАЗУЮЩИХСЯ В РЕАКЦИЯХ ТИПА А модели состояний ядер
§3 Организация вычислений в рамках статистической теории в программном комплексе реакций типа п А §4, Результаты анализа реакций п FERM для анализа (п ,f 2В
§1 Описание ядерных реакций в рамках статистической
§2 Модели для описания плотности уровней возбуаденных д GROGI
Глава III ИССЛВДОВАНИЕ РАСПАДА ВЫСОКОВОЗБУДДЕННЫХ ДЕЛЯЩИХСЯ ЯДЕР §Программный комплекс GHOGI _2 §2, Использование программного комплекса для анализа спектров частиц, испаряющихся;из высоковозбувденных ядер
§3 Модифицированный комплекс программ GROGTG
§4 Анализ экспериментов по измерению времен жизни д е лящихся ядер, образующихся в результате каскадной эмиссии нейтронов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ
Введение:
В В Е Д Е Н И Е Одной из ваЕнейших характеристик ядерной реакции является время ее протекания. Прежде всего, время протекания ядерной реакции характеризует механизм ядерного процесса. В рамках временной формулировки задачи рассеяния было показано /I/, что полное сечение рассеяния можно представить в виде суммы из двух слагаемых. Одно из них характеризует вероятность рассеяния частицы непосредственно за время ее пролета через ядро, то есть определяет сечение, так называемых, прямых процессов, протекающих за времена 10 сек. Другое слагаемое характеризует вероятность испускания частиц, задержанных по отношению к падающему потоку частиц на время жизни составной ядерной системы, то есть определяет сечение рассеяния через промежуточную стадию составного ядра. При этом характерные времена таких процессов на несколько порядков превышают времена протекания прямых процессов. Хотя такое Глава и носит несколько условный характер, тем не менее определение времени протекания ядерной реакции позволяет предположить механизм ее протекания. Развитие ядерного процесса во времени чувствительно к различным структурным особенностям ядер и может быть использовано для их изучения /2/. В силу важности временной характеристики ядерной реакции, особый интерес представляет экспериментальное определение длительности ядерного процесса. В начале шестидесятых годов было предложено несколько экспериментальных методов, позволяющих прямым или косвенным образом измерять времена протекания ядерных реакций /3-7/ в диапазоне от 10*" до Ю"-- сек. К ним относится, например, косвенный метод эриксоновских флуктуации /4/, основанный на анализе флуктуации энергетической зависимости сечений ядерных реакций. Однако имеются принципиальные трудности в интерпретации получаемых результатов, что связано с необходимостью выбора конкретного вида зависимости амплитуд рассеяния от энергии, углового момента и так далее /8/. Другие экспериментальные способы измерения времен протекания ядерных реакций, такие как метод тормозного излучения /9/, не получили пока широкого распространения в силу значительных методических трудностей. В настоящее время наиболее разработанным и эффективно применяющимся является метод, использующий эффект теней, предложенный Тулиновым А,Ф. /5,6/ и независимо Геммелом Д. и Холландом Р. /7/. Этот метод позволяет измерить времена протекания ядерных реакций в интервале Ю"-* 10 сек. Суть метода заключается в следующем. Исследуется ядерная реакция на монокристалле. Направления кристаллографических осей и плоскостей являются запрещенными для выхода продуктов реакции. Тепловые колебания атомов кристалла, возможные дефекты структуры делают этот запрет не абсолютным. В направлениях кристаллографических осей и плоскостей наблюдаются минимумы интенсивности тени. За время своей жизни составное ядро под действием импульса налетающей частицы успевает сместиться из узла решетки, и часть траекторий заряженных частиц продуктов реакции начинается в пространстве между цепочками атомов. При этом выход частиц в направлении осей будет выше, чем для случая распада составной системы, находящейся в узле решетки кристалла. По относительному изменению параметров тени, образованной со смещением источника заряженных частиц (исследуемой тени), и тени, образованной без смещения источника заряженных частиц (эталонной
тени), MosHO судить о времени жизни составной ядерной системы. Поскольку метод теней по своей природе является прямым, то исследуемые с помощью этого метода состояния ядер могут находиться как в области изолированных, так и в области перекрывающихся уровней возбуждения составного ядра /10/. Диапазон времен, измеряемых этим методом, определяется соотношением величины среднего смещения дикулярном к оси кристалла, Sx в направлении, перпени радиусом экранирования атома Ifl нормальная по отношению к оси кристалла составляющая скорости ядра отдачи, среднее время жизни составного ядра). Заметное изменение параметров исследуемой тени будет наблюдаться, если 2L.l5.W см. Если же Oj. будет больше постоянной решетки кристалла, то зависимость параметров тени от величины Uj ослабляется из-за рассеяния составных ядер до их распада на атомах других кристаллографических осей. Отсюда диапазон времен жизни, доступный измерению с помощью эффекта теней, определяется следующим соотношением: в зависимости от импульса налетающей частицы и массы ядра мишени этот временной интервал простирается от 10"- до 10"" сек /10/. Процесс деления тяжелых ядер стал одним из первых объектов применения нового метода измерения времен протекания ядерных реакций, основанного на эффекте теней. Это обусловлено прежде всего тем, что деление является типичным процессом, протекающим через стадию составного ядра, и следовательно, можно было ожидать, что характерное время деления как раз попадает в диапазон времен, доступных для измерения методом теней.Для получения делящихся ядер, изучаемых с помощью метода теней, до последнего времени применялись, в основном, два способа: деление моноэнергетическими быстрыми нейтронами /12-22/, деление под действием заряженных частиц и тяжелых ионов /23-40/. Обширные экспериментальные результаты по измерению методом теней времен жизни делящихся ядер как под действием нейтронов, так и под действием с -частиц и дейтронов были получены в НИИЯФ МГУ /12-20, 23-28/, В этих экспериментах измерены времена жизни делящихся ядер, возбужденных как до энергии около барьера деления, так и до энергий, значительно превышающих барьер деления. При таких энергиях возбуждения исследуемые ядра оказываются в области сильно перекрывающихся уровней. В этой области существуют определенные трудности при определении понятия времени жизни ядра. С другой стороны, при измерении времени жизни ядер, делящихся под действием
var container = document.getElementById('nativeroll_video_cont');
if (container) {
var parent = container.parentElement;
if (parent) {
const wrapper = document.createElement('div');
wrapper.classList.add('js-teasers-wrapper');
parent.insertBefore(wrapper, container.nextSibling);
}
}
